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der beiden Stromkreise 1, welche die große Kapazität Cl enthalten, möglichst klein zu, machen sind. Ferner ist für scharfe Resonanz besser ein auf den Integraleffekt reagierender Indikator zu benutzen, als ein auf die Maximalamplitude reagierender. Denn ganz allgemein muß die Resonanz bei der Anordnung am besten wahrzunehmen sein, bei der die Intensität am stärksten (selbst im Resonanzfall) von der Dämpfung beeinflußt wird.
Es ist eine Frage für sich (die später behandelt werden soll), wie man die Antennen am zweckmäßigsten im Vergleich zur Sekundärspule und wie diese nach Höhe, Radius Wicklungszahl am besten zu dimensionieren ist für den Zweck der Ausstrahlung elektromagnetischer Energie.

Zusammenfassung der Hauptresultate.

1. Aus der kombinierten Beobachtung der Resonanzkurve der Maximalamplitude und des Integraleffektes ergibt sich die Dämpfung beider Schwingungskreise einzeln, sowie die Frequenz des Resonators.
2. Die Resonanzkurve wird um so ausgeprägter, je schwächer die Koppelung beider Schwingungskreise ist. Ferner ist sie für den Integraleffekt ausgeprägter, als für die Maximalamplitude:
3. Der wirksamste Teslatransformator, besteht aus einer Primärwindung und vielen Sekundärwindungen, die einen Spulenkörper von bestimmtem (noch nicht genau ermitteltem) Verhältnis von Höhe zu Durchmesser bilden. Die Anzahl der Sekundärwindungen ist begrenzt durch die Nebenforderungen, daß die Isolation. nicht durchschlagen wird, und die Drahtdicke nicht zu klein wird. Ferner erfordert eine Steigerung der Zahl der Sekundärwindungen einen Speise‑Induktor von höherer Schlagweite. Tote (nicht induktiv. wirkende) Selbstinduktion des Primärkreises ist möglichst zu vermeiden, seine Drahtdicke soll möglichst groß sein und die Koppelung: zwischen Primärkreis und Teslaspule soll den Wert k2 = 0,36 (Verhältnis der beiden durch Koppelung entstandenen Frequenzen 1:2) möglichst erreichen. Die Primärkapazität muß den Primärkreis in Resonanz mit der Teslaspule bringen und soll (wegen Vermeidung

Induktive Erregung.				561

von Entladungen und Rückstand) aus Metallplatten in gut isolierendem, rückstandsfreiem Dielektrikum (Petroleum, nicht Glas oder Luft) gebildet sein.
Bei schwacher Koppelung kommt es nur darauf an, daß diese Primärkapazität C1 , möglichst groß ist, einerlei, ob dies durch kleine Spulen von hoher Wickelungszahl n erreicht wird, oder durch größere Spulen von kleinerem n; .bei starker Koppelung ist hohes n etwas wirksamer. ‑ Vom Funkenpotential hängt die Teslawirkung innerhalb gewisser Grenzen wenig ab.
4. Bei schwacher Koppelung hat die Dämpfung der Primär‑ und Sekundärschwingungen starken Einfluß auf die Wirksamkeit des Teslatransformators, bei starker Koppelung (schon von k2 = 0,16 an) viel weniger.
5. Bei der drahtlosen Telegraphie erhält man schärfste Resonanz (aber mit Verzicht auf Intensität) bei schwach gekoppeltem und wenig gedämpften Sender und Empfänger. Letzterer enthält dann zweckmäßig einen auf den Integraleffekt reagierenden Indikator:
6. Verwendet man einen schwach gekoppelten (oder einfachen) Empfänger und einen stark gekoppelten Sender, so tritt keine deutliche Resonanz auf. Erst bei sehr starker Koppelung im Sender (k2 > 0,6) kann man den Empfänger auf den Sender abstimmen. Die Empfängerfrequenz muss dann aberim Verhältnis  1: kleiner sein, als die Frequenz der beiden(aufeinander abgestimmten) Senderschwingunqskreise einzeln.
7. Verwendet man zwei gleich gebaute und gleich gekoppelte Apparate als Sender und Empfänger, so kann man größte Intensität erhalten und mäßige Deutlichkeit der Resonanz, letztere mehr beim Integraleffekt, als bei der Maximalamplitude. Zur Erzielung größter Wirkung ist in beiden Apparaten die Koppelung k2 = 0,36 zu wählen. . Bei Benutzung eines auf Maximalamplitude reagierenden Indikators im Empfänger, hängt dann die Wirkung wenig von den Dämpfungen ab, dafür wird die Resonanz aber auch undeutlicher, als wenn man einen auf Integraleffekt reagierenden Indikator wählt.
Giessen, November 1903.

(Eingegengen 25. November 1903.)

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After all the sharpest resonance will be obtained (but compromising highest intensity), when, following M. Wien, a very loosely coupled sender and a very loosely coupled receiver are used, where the dampings of both circuits 1, who contain the capacity C1, are kept as small as possible. Further, for sharp resonance, it is better practice to use an indicator, reacting on integral effect, rather than maximum amplitude. For, quite generally, resonance becomes most observable, with an arrangement of the kind, whose intensity is most influenced by damping (even in the case of resonance).
It‘s a question in itself (which should be treated later), how to size antennas with respect to the secondary, and how to size the later one, relative to height, radius, number of turns, in purpose of radiating electromagnetic energy.

Summary of Main Results.

1. From the combined examination of the resonant curve the maximum amplitude and the integral effect follows the damping of each of both resonant circuits, as well as the frequency of the resonator.
2. The resonant curve becomes more pronounced, the weaker the coupling of the two resonant circuits. Further it (the resonant curve) is more pronounced for the integral effect, than for the maximum amplitude:
3. The most efficient Tesla coil consists of one primary turn and many secondary turns, who form a coil-body of particular (not yet exactly determined) ratio of height to diameter. The number of secondary turns is limited by the constraints of sufficient insulation and wire size. Further, a higher number of secondary turns requires a feed-inductor with higher spark length. ‚Dead‘ (not inductively effective) self induction of the primary is to be avoided, its wire size to be as big as possible, and the coupling between primary and secondary should try to achieve the value k2 = 0,36 (ratio of the two frequencies, generated by coupling 1:2). The primary capacitance needs to force the primary circuit in resonance with the secondary, and should (in order to avoid discharges and residue) be formed out of metal sheets in well insulating, residue free dielectric  (Petroleum, not glass or air).

Inductive excitation.				561

At weak coupling, it all depends on, being this primary capacitance C1 , big as possible, not mattering, this to be achieved by small coils with many windings n, or bigger coils of smaller n; .at tight coupling higher n is somewhat more effective. – Within certain limits, the Tesla-effect is only weakly depending of the spark-potential.(of the inductor, probably/Sk).
4. At weak coupling, the damping of the primary- and secondary oscillations is of strong influence on the efficiency of the Tesla coil, at tight coupling (beginning at as little as k2 = 0,16 ) much less.
5. With wireless telegraphy, sharpest resonance is obtained (but at dispense on intensity) with weakly coupled and little damped transmitter and receiver. The later should appropriately include an indicator, sensitive on the integral effect.
6. If using a weakly coupled (or simple) receiver and a tightly coupled transmitter, no distinct resonance is showing up. At very tight coupling in the transmitter only (k2 > 0,6) the receiver can be tuned to the transmitter. The receiver frequency, however, must be smaller, in the ratio 1: , than the frequency of the two (mutually tuned) transmitter resonance circuits alone.
7. When using two similarly built and similarly coupled devices as transmitter and receiver, one can get highest intensity and moderately pronounced resonance, the later more at the integral effect, than at maximum amplitude. In order of gaining maximum efficiency, in both devices the coupling is to be set at k2 = 0,36. . When using an indicator, reacting on the maximum amplitude, in the receiver, the effect is only slightly depending on the dampings, but instead the resonance becomes less pronounced, in contrast to when an indicator, reacting on the integral effect, is chosen.

Giessen, November 1903.

(Received 25. November 1903.)